Developing #215
Updated by Ivan Muzalevsky over 6 years ago
<p>Восстановить линейный трек частиц через левый телескоп, определить через определить в какой из кристаллов CsI проходит трек. данная частица попадает. В каждом событии определить в кристалле под каким номером было поймано наибольшее количество света. Сравнить полученные номера (желательно чтобы они совпадали).<br />
</p>
<p>Для восстановление трека использовать точку взаимодействия в плоскости мишени, и координаты зажённого пикселя в 1-мм детекторе. <br />
Координату взаимодействия в плоскости мишени определять по данным в двух плоскостях MWPC</p>
<p><span style="font-size:14px;">RESULTS</span></p>
<p><span style="font-size:12px;">Описанная выше процедура была проделана для левого и правого телескопа. При обработке были рассмотрены события, в которых множественность в двух плоскостях MWPC =1. (nx1=nx2=ny1=ny2=1)</span><br телескопа. </span><br />
Первое, что было сделано - восстановление На картинках: (верхняя для левого телескопа, нижняя для правого) <br />
слева вверху: распределение интенсивности пучка в плоскости мишени. <br />
На картинке снизу рассмотрены события, записанные мишени с условием триггер=1 (пучковой триггер от пучкового триггера (trigger=1)<br ToF)<br />
Все оси справа вверху: распределение интенсивности пучка в миллиметрах, точкуа (0,0) соответствует центру мишени.<br плоскости мишени с условием триггер=3 (триггер от левого телескопа)<br />
<strong>слева: </strong>распределение слева внизу: распределение интенсивности пучка в плоскости мишени. <br CsI<br />
<br />
<strong>справа:</strong> справа внизу: распределение отклонения номера загоревшегося кристалла (кристалл с максимальной аплитудой) от номера кристалла, лежащего на заднем плане то же самое распределение, что и в картинке слева. <br />
Красными контурами обозначена часть пучка, частицы из которой так или иначе дают сигнал в правом телескопе.<br />
Чёрные контуры: аналогично для левого телескопа.<br />
<br />
Условие появление сигнала в телескопе : амплитуда сигнала хотя бы в X и одном Y стрипах 1-мм детектора преодолела порог. Для таких сигналов время отлично от нуля. (tSQX/Y>0). </p> прямой линейного трека.</p>
<p><br />
<img alt="" data-rich-file-id="196" src="/develop/system/rich/rich_files/rich_files/000/000/196/original/beam.png" data-rich-file-id="190" src="/develop/system/rich/rich_files/rich_files/000/000/190/original/track_L.png" style="height: 592px; 595px; width: 1100px;" /></p>
<p><span style="color:#B22222;">Первый вывод, который можно сделать: <p><img alt="" data-rich-file-id="189" src="/develop/system/rich/rich_files/rich_files/000/000/189/original/track_R.png" style="height: 595px; width: 1100px;" /></p>
<ul>
<li>из распределений интенсивности пучка в левом телескопе ожидается малая интенсивность. Пучок сдвинут к правому телескопу относительно центра мишени плоскости мишени видно, что максимум интенсивности пучка не соответсвует 0 по Х-координате, сдвиг на несколько миллиметров,</span><span style="color:#A52A2A;"> события, 5-8мм. События, соответствующие попаданию в левый телескоп(триггер=3) соответствует области пучка с низкой интенсивностью</span>.<span style="color:#B22222;"> Следствие - небольшое количество событий с триггером=3(от левого телескопа). Не стоит ожидать большого количества совпадений 3He и 3H. </span></p>
<p>На картинке снизу:<br />
<strong>Сверху слева:</strong> распределение интенсивности загорания пикселей левого 1-мм детектора. Видно, что часть пучка засвечивает детектор.<br />
<br />
<strong>Сверху справа: </strong>распределение интенсивностью. Вывод, для улучшения статистики было бы здорово в будущих экспериментах подвинуть пучок чуть-чуть налево.</li>
<li>Распределения разности (nCsM - nCs) номеров кристаллов CsI, где<br />
nCsM номер кристалла, с максимальной амплитудой сигнала в данном событии<br />
nCs - номер кристалла, через который прошёл восстановленный линейный трек в данном событии.<br />
<br />
<span style="color:#A52A2A;">В большинстве своём номера nCsM и nCs совпадают, что говорит о том, что методом избавления от кросстолков при работе с данными из загоревшихся CsI может быть выбор сигнала с максимальной амплитудой. Также видим, (макс амплитуда и восстановленного по линейному треку) видно, что в основном, если номера чаще всего отличаются (меньше 15 % событий)то на 4. Это говорит о том, 1 или 4, что имеют место события, где максимальная амплитуда была в соседнем кристалле сверху соответствует соседним стрипам по отношению к вычисленному по треку. Причиной этому X и Y. Данная разница может являться то, что в процессе восстановления трека не учитывались расположения детекторов друг относительно друга в плоскости XY (перпендикулярной треку). Также частицы могут быть рассеяны объясняться рассеянием на кремниевых детекторах, тем самым изменить траекторию.</span></p>
<p><img alt="" data-rich-file-id="193" src="/develop/system/rich/rich_files/rich_files/000/000/193/original/detector.png" style="height: 592px; width: 1100px;" /></p> 1-мм детекторе и разрешением детекторов.</li>
<li>В целом - выбор кристалла с максимальной амплитудой является хорошим методом, избавления от кросстолков</li>
</ul>
</p>
<p>Для восстановление трека использовать точку взаимодействия в плоскости мишени, и координаты зажённого пикселя в 1-мм детекторе. <br />
Координату взаимодействия в плоскости мишени определять по данным в двух плоскостях MWPC</p>
<p><span style="font-size:14px;">RESULTS</span></p>
<p><span style="font-size:12px;">Описанная выше процедура была проделана для левого и правого телескопа. При обработке были рассмотрены события, в которых множественность в двух плоскостях MWPC =1. (nx1=nx2=ny1=ny2=1)</span><br телескопа. </span><br />
Первое, что было сделано - восстановление На картинках: (верхняя для левого телескопа, нижняя для правого) <br />
слева вверху: распределение интенсивности пучка в плоскости мишени. <br />
На картинке снизу рассмотрены события, записанные мишени с условием триггер=1 (пучковой триггер от пучкового триггера (trigger=1)<br ToF)<br />
Все оси справа вверху: распределение интенсивности пучка в миллиметрах, точкуа (0,0) соответствует центру мишени.<br плоскости мишени с условием триггер=3 (триггер от левого телескопа)<br />
<strong>слева: </strong>распределение слева внизу: распределение интенсивности пучка в плоскости мишени. <br CsI<br />
<br />
<strong>справа:</strong> справа внизу: распределение отклонения номера загоревшегося кристалла (кристалл с максимальной аплитудой) от номера кристалла, лежащего на заднем плане то же самое распределение, что и в картинке слева. <br />
Красными контурами обозначена часть пучка, частицы из которой так или иначе дают сигнал в правом телескопе.<br />
Чёрные контуры: аналогично для левого телескопа.<br />
<br />
Условие появление сигнала в телескопе : амплитуда сигнала хотя бы в X и одном Y стрипах 1-мм детектора преодолела порог. Для таких сигналов время отлично от нуля. (tSQX/Y>0). </p> прямой линейного трека.</p>
<p><br />
<img alt="" data-rich-file-id="196" src="/develop/system/rich/rich_files/rich_files/000/000/196/original/beam.png" data-rich-file-id="190" src="/develop/system/rich/rich_files/rich_files/000/000/190/original/track_L.png" style="height: 592px; 595px; width: 1100px;" /></p>
<p><span style="color:#B22222;">Первый вывод, который можно сделать: <p><img alt="" data-rich-file-id="189" src="/develop/system/rich/rich_files/rich_files/000/000/189/original/track_R.png" style="height: 595px; width: 1100px;" /></p>
<ul>
<li>из распределений интенсивности пучка в левом телескопе ожидается малая интенсивность. Пучок сдвинут к правому телескопу относительно центра мишени плоскости мишени видно, что максимум интенсивности пучка не соответсвует 0 по Х-координате, сдвиг на несколько миллиметров,</span><span style="color:#A52A2A;"> события, 5-8мм. События, соответствующие попаданию в левый телескоп(триггер=3) соответствует области пучка с низкой интенсивностью</span>.<span style="color:#B22222;"> Следствие - небольшое количество событий с триггером=3(от левого телескопа). Не стоит ожидать большого количества совпадений 3He и 3H. </span></p>
<p>На картинке снизу:<br />
<strong>Сверху слева:</strong> распределение интенсивности загорания пикселей левого 1-мм детектора. Видно, что часть пучка засвечивает детектор.<br />
<br />
<strong>Сверху справа: </strong>распределение интенсивностью. Вывод, для улучшения статистики было бы здорово в будущих экспериментах подвинуть пучок чуть-чуть налево.</li>
<li>Распределения разности (nCsM - nCs) номеров кристаллов CsI, где<br />
nCsM номер кристалла, с максимальной амплитудой сигнала в данном событии<br />
nCs - номер кристалла, через который прошёл восстановленный линейный трек в данном событии.<br />
<br />
<span style="color:#A52A2A;">В большинстве своём номера nCsM и nCs совпадают, что говорит о том, что методом избавления от кросстолков при работе с данными из загоревшихся CsI может быть выбор сигнала с максимальной амплитудой. Также видим, (макс амплитуда и восстановленного по линейному треку) видно, что в основном, если номера чаще всего отличаются (меньше 15 % событий)то на 4. Это говорит о том, 1 или 4, что имеют место события, где максимальная амплитуда была в соседнем кристалле сверху соответствует соседним стрипам по отношению к вычисленному по треку. Причиной этому X и Y. Данная разница может являться то, что в процессе восстановления трека не учитывались расположения детекторов друг относительно друга в плоскости XY (перпендикулярной треку). Также частицы могут быть рассеяны объясняться рассеянием на кремниевых детекторах, тем самым изменить траекторию.</span></p>
<p><img alt="" data-rich-file-id="193" src="/develop/system/rich/rich_files/rich_files/000/000/193/original/detector.png" style="height: 592px; width: 1100px;" /></p> 1-мм детекторе и разрешением детекторов.</li>
<li>В целом - выбор кристалла с максимальной амплитудой является хорошим методом, избавления от кросстолков</li>
</ul>